Найдены выражения первых четырех мультипольных тензоров через известные гауссовы коэффициенты. 2) Выяснена спектральная структура возмущающего момента и выявлены возможные параметрические и внутренние резонансы. 4. Разработан метод, позволяющий находить индукцию МПЗ и ее градиешт с учетом дипольной, квадрупольной, октупольной и последующих составляющих в ра.зложении геомагнитного потенциала,.

Мы видели, что первый член, определяется суммой всех зарядов; второй, называемый дипольным потенциалом системы, определяется ее дипольным моментом. Совокупность величин составляет -польный момент системы зарядов. Если надо определить потенциал всего заряда, то интеграл берется по всему объему заряда. Представление о том, что спин частицы — это механический угловой момент вращения ее вокруг собственной оси, очень удобно и наглядно, но ошибочно.

§ 41. Мультипольные моменты

2) ПолуЛюно выражение потенциала МПЗ через его мультипольные тензоры, позволяющее в удобной и краткой форме записать проекции индукции и градиента индукции МПЗ на оси орбитальной системы координат. Дело в том, что мы не знаем объектов, построенных этим взаимодействием, — оно, образно говоря, «разрушает» (и рассеивает), но не «созидает».

Как и всякий симметричный трехмерный тензор, тензор может быть приведен к главным осям. При этом в силу условия (41,4) в общем случае лишь два из трех главных значений независимы. Определить квадрупольный момент однородно заряженного эллипсоида относительно его цеитра. Чтобы решить уравнение (27.04), воспользуемся тем обстоятельством, что функция сферически симметрична и потенциал точечного заряда должен быть также сферически симметричным.

ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ

Таким образом, функция Грина есть симметричная функция от обращающаяся в бесконечность в точке занимаемой точечным зарядом. Это выражение можно истолковать согласно принципу суперпозиции потенциалов как алгебраическую сумму потенциалов создаваемых в данной точке всеми бесконечно малыми элементами заряда. Потенциал в центре шара должен быть конечен. Если радиус диска неограниченно увеличивать, то диск превращается в равномерно заряженную плоскость.

5. Доказать, что в задаче 4 при с потенциал переходит в потенциал точечного заряда, а при с но в потенциал бесконечной равномерно заряженной прямой (с точностью до бесконечной постоянной).

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Тихонов, Алексей Александрович

Если принять, что электрон — вращающийся шар, и из его спина рассчитать линейную скорость точек на поверхности шара, то она во много раз будет превосходить скорость света, а это, конечно, неверно. Тем не менее модель вращающегося электрона (или ядра) можно для наглядности использовать, не забывая о ее условности. В связи с интенсивным изучением и освоением космического пространства важное значение приобрела проблема обеспечения радиационной безопасности космических полетов .

Впервые задача о вращении тяжелого заряженного твердого тела относительно неподвилшой точки под действием сил Лоренца была постав.лсна G.Grioli в 1947 г. . В работах получены некоторые частные решения задачи Grioli, а в дано решение задачи с помощью построенных первых интегралов. Показано, что в.лияние МПЗ слишком мало, чтобы его учитывать при определении орбит с современной степенью точности.

Спасибо, что решили отправить нам материалы

В этих работах дифференциальные уравнения вращательного движения тела относительно центра масс записаны в виде канонических уравнений Гамильтона. В предположении малости нелинейных колебаний тела анализ движения успешно проводился с помощью метода вариации канонических произвольных постоянных с последующим применением метода усреднения. Однако, при исследовании широкого круга практически важных прикладных задач космодинамики возмущающие моменты часто не укладываются в рамки гамильтоновой механики.

В обоих случаях при одинаковых условиях тела движутся по одним и тем же, соответствующим СТО или ОТО, геодезическим линиям

В рассматриваетсяИСЗ со сферическим заряженным экраном, находящийся на круговой экваториальной орбите. Именно эти обстоятельства в конце 1980-х гг. в значительной мере определили стиль дальнейшей работы автора над проблемой. В работах автора впервые изучается динамика КА с экраном ЭСЗ в виде цилиндрической оболочки.

Ранее анализ динамики вращательного движения заряженного тела в рамках модели МПЗ «прямой диполь» проводился в предположении неподвижности МПЗ в инерциальном пространстве. В действительности оно совершает суточное вращение вместе с Землей.

Отметим, что многие достойные внимания работы, не вошли в данный краткий обзор и в приведенный список .литературы. Во введении дается обзор основных направлений исследований в динамике вращательного движения твердого тела в гравитационном и магнитном по.лях и приводится краткое изложение глар диссертации.

Особое внимание уделено квадрупольной модели МПЗ и произведено ее сравнение с известными более простыми моделями. Это обстоятельство подчеркивает необходимость учета квадрупольной составляющей МПЗ в аналитических исследованиях, направленных на получение достоверных качественных и количественных результатов.

В результате получены условия, при которых колебания тела могут быть затухающими, ограниченными или нарастающими. Получен общий вид законов управления, обеспечивающих создание управляющего момента согласно предлагаемому методу.

Предложены два способа практической реализации указанного метода. Путем построения первых интегралов выявлены основные закономерности вековых и дол-гопериодических ротационных движени!! Тем самым обоснована необходимость использования квадрупольной модели МПЗ в тех задачах, для которых модель «прямой диполь» является недостаточно точной.

Показана эволюция вектора кинетического момента в инерциальном пространстве. После осуществления поиска, смотрите, не нашёл ли поисковик точно такой же текст (если он есть, то он обязательно будет входить в первую десятку найденых сайтов).

Читайте также: